волны, возникающие в магнитоупорядоченных кристаллах - ферромагнетиках и аптиферромагнетиках - в результате магнитоупругого вз-ствия. Упругие колебания ионов в крист. решётке относительно положения равновесия в магнитоупорядоченных кристаллах сопровождаются колебаниями спинов, а следовательно, и магнитных моментов; в свою очередь, колебания спинов, распространяясь по кристаллу в виде спиновых юли, вызывают смещение ионов. Поэтому в М. в. изменение намагниченности связано с изменением деформации и механич. напряжения. Магнитоупругое вз-ствие наиболее сильно проявляется в той области частот, где длина упругой волны оказывается величиной, близкой к длине спиновой волны. Дисперсионные соотношени
…
Далее
волны, возникающие в магнитоупорядоченных кристаллах - ферромагнетиках и аптиферромагнетиках - в результате магнитоупругого вз-ствия. Упругие колебания ионов в крист. решётке относительно положения равновесия в магнитоупорядоченных кристаллах сопровождаются колебаниями спинов, а следовательно, и магнитных моментов; в свою очередь, колебания спинов, распространяясь по кристаллу в виде спиновых юли, вызывают смещение ионов. Поэтому в М. в. изменение намагниченности связано с изменением деформации и механич. напряжения. Магнитоупругое вз-ствие наиболее сильно проявляется в той области частот, где длина упругой волны оказывается величиной, близкой к длине спиновой волны. Дисперсионные соотношения, характеризующие зависимость частоты волны w от величины волн. вектора k=2p/l, в простейшем случае имеют вид: для спиновой волны wсп=g(H+ak2сп), а для продольных и поперечных упругих волн wуп=сlkуп и wуп =ctkуп, где g=e/mc0 - магнитомеханическое отношение для эл-на, е - его заряд, m - масса, с0 - скорость света в вакууме, Н - напряжённость пост. магн. поля, a - постоянная, связанная с обменной постоянной и с величиной угла между направлениями H и k, cl и сt - скорость распространения продольной и поперечной упругих волн (рис. 1).
Рис. 1. Зависимость частоты спиновой волны 1 и упругих волн поперечной 2 и продольной 3 от волнового вектора.
Рис. 2. Дисперсионные кривые спиновой волны и поперечной упругой волны в области вз-ствия.
Для волн, у к-рых значения w и k лежат далеко от области пересечения дисперсионных кривых, вз-ствие пренебрежимо мало, и спиновая и упругие волны распространяются независимо друг от друга. Если же частоты спиновых и звук. волн при заданном k близки друг другу, то магнитоупругое вз-ствие приводит к тому, что в области частот wзв »wсп возникает связанная М. в. В области пересечения дисперсионных кривых обычно наблюдаются сильное поглощение и дисперсия звука, что обусловлено переходом энергии звук. волны в энергию М. в., а затем в энергию спиновой волны.
Условие равенства частот упругой и спиновой волн имеет вид ck0=g(H++ak20), где k0 - значение волн. вектора, соответствующее частоте w0, при к-рой происходит пересечение дисперсионных кривых (рис. 2). При kk0 кривая 1 соответствует спиновой волне, а кривая 2- упругой. Б области пересечения кривых, т. е. при w»w0 и k»k0, существуют две связанные М. в. Расщепление дисперсионных кривых из-за магнитоупругой связи (величина Dw на рис. 2) обычно мало, т. е. Dw<-w0.>
Вз-ствие спиновой волны возможно как с продольной, так и с поперечными упругими волнами, поэтому на дисперсионных кривых возможно существование неск. областей возникновения М. в. Вз-ствие спиновых и упругих волн происходит на высоких ультразвук. и гиперзвук. частотах, поскольку область существования спиновых волн ограничена снизу частотами =
…
Перейти к полному виду статьи
Свернуть
В закладки будет добавлено толкование к данному слову в данном словаре. Закладки сохраняются на Вашем компьютере в cookie. Если Ваш браузер не поддерживает cookie или такая возможность отключена, то сохранение закладок будет не возможно.