(g-излучение), коротковолновое эл.-магн. излучение. Г.-и. обладает чрезвычайно малой длиной волны (l?10-8 см) и вследствие этого - ярко выраженными корпускулярными св-вами, т. е. является потоком ч-ц - гамма-квантов (фотонов) с энергией ?g=hw (w - частота излучения) и импульсом p=hw/c.
Испускание g-квантов сопровождает радиоакт. распад (см. РАДИОАКТИВНОСТЬ) в тех случаях, когда образующиеся ядра находятся в возбуждённых состояниях. При переходе ядра с верхнего энергетич. уровня на нижний излучается g-квант с энергией, равной разности энергии уровней, между к-рыми происходит переход. Время жизни ядер в возбуждённых состояниях определяется св-вами (спин, чётность, энергия) данного состояния и
…
Далее
(g-излучение), коротковолновое эл.-магн. излучение. Г.-и. обладает чрезвычайно малой длиной волны (l?10-8 см) и вследствие этого - ярко выраженными корпускулярными св-вами, т. е. является потоком ч-ц - гамма-квантов (фотонов) с энергией ?g=hw (w - частота излучения) и импульсом p=hw/c.
Испускание g-квантов сопровождает радиоакт. распад (см. РАДИОАКТИВНОСТЬ) в тех случаях, когда образующиеся ядра находятся в возбуждённых состояниях. При переходе ядра с верхнего энергетич. уровня на нижний излучается g-квант с энергией, равной разности энергии уровней, между к-рыми происходит переход. Время жизни ядер в возбуждённых состояниях определяется св-вами (спин, чётность, энергия) данного состояния и нижележащих уровней, на к-рые могут происходить переходы с испусканием g-квантов. Время жизни g-активных ядер резко возрастает с уменьшением их энергии и с увеличением разности спинов исходного и конечного состояний ядра. Вследствие этого наряду с осн. состоянием ядра может относительно долго (иногда годы) существовать его метастабильное возбуждённое (т. н. изомерное) состояние (см. ИЗОМЕРИЯ АТОМНЫХ ЯДЕР). При радиоакт. распаде ядер обычно наблюдаются g-кванты с энергией ?g от 10 кэВ до 5 МэВ. Гамма-кванты больших энергий возникают при распадах элем. ч-ц. Так, при распаде покоящегося нейтрального пи-мезона возникает Г.-и. с энергией =70 МэВ.
Г.-и., появляющиеся при прохождении быстрых эл-нов через в-во, обусловлено торможением последних в кулоновском поле ядер. Тормозное Г.-и. характеризуется сплошным спектром, верх. граница к-рого совпадает с энергией заряж. ч-цы. На ускорителях заряж. ч-ц получают тормозное Г.-и. с макс. энергией до неск. десятков ГэВ (см. ТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ).
Г.-и. обладает большой проникающей способностью. Осн. процессы, происходящие при вз-ствии Г.-и. с в-вом: фотоэффект, Комптопа эффект и рождение пар электрон-позитрон. При фотоэффекте g-квант поглощается одним из ат. эл-нов, причём энергия g-кванта преобразуется (за вычетом энергии связи эл-на в атоме) в кинетич. энергию эл-на, вылетающего за пределы атома. Вероятность фотоэффекта с K-оболочки прямо пропорц. Z5 (Z - ат. номер) и быстро убывает с увеличением энергии фотона (см. рис.). Т. о., фотоэффект преобладает в области малых энергий g-квантов (?g?100 кэВ) и у тяжёлых элементов (Pb, U).
.
Зависимость коэфф. поглощения m g-излучения в свинце от энергии g-квантов.
В случае Комптона эффекта происходит рассеяние g-кванта на одном из ат. эл-нов. При этом уменьшается энергия g-кванта (увеличивается длина волны) и изменяется направление его распространения. Вероятность комптоновского рассеяния пропорц. числу эл-нов в атоме, т. е. Z. Она убывает с ростом энергии g-кванта ?g , но значительно м
…
Перейти к полному виду статьи
Свернуть
В закладки будет добавлено толкование к данному слову в данном словаре. Закладки сохраняются на Вашем компьютере в cookie. Если Ваш браузер не поддерживает cookie или такая возможность отключена, то сохранение закладок будет не возможно.