определяет напряжённость магн. поля, создаваемого электрич. током. Открыт франц. физиками Ж. Б. Био (J. В. Biot) и Ф. Саваром (F. Savart) в 1820 и сформулирован в общем виде франц. учёным П. Лапласом. Согласно Б.- С. з., малый отрезок проводника Dl (рис.), по к-рому течёт ток I (отрезку Dl приписывают направление тока I), создаёт в точке М, находящейся на расстоянии v от Dl (Dl<-r), магн.="" поле="" напряжённостью="" dh="kIDlsinq/r2">
Здесь q - угол между Dl и радиусом-вектором r, проведённым от отрезка к точке М, a k - коэффициент пропорциональности, зависящий от выбора системы единиц. В Гаусса системе единиц k=1lc, в системе СИ k=1/4p.
Направление DН определяется буравчика правилом. Полная напряжённость магн. поля Н, создаваемого в точке М проводником с током, равна векторной сумме напряжённостей магн. поля DH от всех участков Dl проводника. В частности, на расстоянии d от протяжённого (длиной > d) прямого провода с током полная напряжённость магн. поля H=k•2I/d; в центре кругового контура радиуса R с током H=k•2pI/R, а на его оси в точке, отстоящей от плоскости контура на расстоянии d->R, H=k•2pR2I/d3; на оси соленоида, содержащего n витков на ед. длины, H=k•pnI.
Б.- С. з. можно рассматривать также как закон, определяющий магн. индукцию DВ (в системе Гаусса DB=mDH, в СИ DB=mm0DH, где m. - магн. проницаемость среды, (m0=4p•10-7 Гн/м - магн. проницаемость вакуума).
В закладки будет добавлено толкование к данному слову в данном словаре. Закладки сохраняются на Вашем компьютере в cookie. Если Ваш браузер не поддерживает cookie или такая возможность отключена, то сохранение закладок будет не возможно.
Здесь q - угол между Dl и радиусом-вектором r, проведённым от отрезка к точке М, a k - коэффициент пропорциональности, зависящий от выбора системы единиц. В Гаусса системе единиц k=1lc, в системе СИ k=1/4p.Направление DН определяется буравчика правилом. Полная напряжённость магн. поля Н, создаваемого в точке М проводником с током, равна векторной сумме напряжённостей магн. поля DH от всех участков Dl проводника. В частности, на расстоянии d от протяжённого (длиной > d) прямого провода с током полная напряжённость магн. поля H=k•2I/d; в центре кругового контура радиуса R с током H=k•2pI/R, а на его оси в точке, отстоящей от плоскости контура на расстоянии d->R, H=k•2pR2I/d3; на оси соленоида, содержащего n витков на ед. длины, H=k•pnI.Б.- С. з. можно рассматривать также как закон, определяющий магн. индукцию DВ (в системе Гаусса DB=mDH, в СИ DB=mm0DH, где m. - магн. проницаемость среды, (m0=4p•10-7 Гн/м - магн. проницаемость вакуума).